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Articoli tecnica


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STATI QUANTISTICI MACROSCOPICI E ROTTURA SPONTANEA DI SIMMETRIA


STATI QUANTISTICI MACROSCOPICI E ROTTURA SPONTANEA DI SIMMETRIA Sistemi di molte particelle interagenti presentano a temperatura sufficientemente bassa proprietà che si spiegano solo mediante la meccanica quantistica. Cercheremo di illustrare
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IL MOMENTO ANGOLARE - REGOLE DI QUANTIZZAZIONE


IL MOMENTO ANGOLARE REGOLE DI QUANTIZZAZIONE Per una particella che si muove nello spazio si definisce, in meccanica classica, una grandezza fisica caratteristica detta momento angolare L: La generalizzazione immediata alla m
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MODELLO DI DERIVA-DIFFUSIONE


MODELLO DI DERIVA-DIFFUSIONE – GRANDEZZE CARATTERISTICHE ·  def. di potenziale macroscopico (struttura a bande locale » libero cammino medio degli elettroni)  (disp 27, Gh. 5.1.1) ·  campo elettrico (legato al potenziale macrosc
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Propagazione della media e della covarianza


LEZIONE #6 Propagazione della media e della covarianza Estendiamo le formule di propagazione al caso di trasformazioni del tipo Z=g(X,Y), ovvero di una variabile doppia in una variabile monodimensionale e al caso di trasformazione tra due va
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MANUALE DI PREVENZIONE INCENDI


MANUALE DI  PREVENZIONE INCENDI PER USO INFORMATIVO AZIENDALE D.LGS 626/94 E D.M.I. 10.3.98
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PROPRIETÀ - FORMOLE


Proprietà (t) (impulso) 1
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Variabili casuali 1d continue


Variabili casuali 1d continue Gia’ nel caso di variabili statistiche abbiamo sottolineato come talvolta i valori assunti dalla caratteristica oggetto dell’indagine non siano definibili a priori (lo sono nel caso del lancio del dado, ma non per
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MAGNETISMO NEL MODELLO DI HUBBARD


MAGNETISMO NEL MODELLO DI HUBBARD Il modello degli elettroni itineranti si modifica sostanzialmente se si tiene conto della interazione degli elettroni tra di loro e con le vibrazioni degli ioni del reticolo. Il primo effetto è dovuto alla i
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Consideriamo ora la trasformazione


LEZIONE 7 Consideriamo ora la trasformazione . che nel caso lineare sara’ ovvero  in forma matriciale, posto . La media di U sara’: e la matrice di varianza covarianza
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BUCA SEMI-INFINITA


BUCA SEMI-INFINITA Consideriamo gli stati stazionari di una particella che si muove lungo l asse x soggetta all azione di un campo di forza U(x) che si schematizza come segue.                                                          
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ELETTRONI ITINERANTI IN UN RETICOLO


ELETTRONI ITINERANTI IN UN RETICOLO Consideriamo un semplice modello per la conduzione elettrica in solidi cristallini. Un numero Ne di elettroni che "saltellano" tra stati associati a gli N  siti di un reticolo regolare. Indichiam
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Le variabili casuali n-dimensionali


Lezione #11 Le variabili casuali n-dimensionali Consideriamo un esperimento aleatorio che dia luogo a ennuple di risultati, ad esempio il lancio contemporaneo di n dadi. La variabile casuale X mette in corrispondenza lo spazio dei possibi
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La variabile casuale discreta ad una dimensione


 Lezione #9 La variabile casuale discreta ad una dimensione. Ad ogni fenomeno stocastico e’ associato l’insieme di tutti gli eventi elementari, una famiglia di eventi complessi, cioè una famiglia di sottoinsiemi di Ω, e una probabilita
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Propagazione della media e della varianza per trasformazioni tra variabili monodimensionali


LEZIONE #5 Propagazione della media e della varianza per trasformazioni tra variabili monodimensionali Sia Y una variabile statistica ottenuta a partire dalla variabile X, attraverso la trasformazione: Y=g(X) Applicando
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IL MODELLO DI HOLSTEIN E LA SUPERCONDUTTIVITÀ


IL MODELLO DI HOLSTEIN E LA SUPERCONDUTTIVITÀ La superconduttività è una proprietà di molti metalli a bassa temperatura (dell’ordine di qualche grado Kelvin )scoperta da H.K. Onnes nel 1911 [Comm. Phys. Lab.,Univ. Leyden,119,120,122(1911)] quand
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MOTO VARIO NELLE CONDOTTE IN PRESSIONE


MOTO VARIO NELLE CONDOTTE IN PRESSIONE L’impianto in figura consta di una galleria in pressione, di un pozzo piezometrico e
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L Ampiezza di probabilità e l Equazione di Schrödinger


L"Ampiezza di probabilità e l Equazione di Schrödinger L esperimento di diffrazione di particelle suggerisce un modello in cui lo stato di una particella è definito da una funzione complessa detta ampiezza di probabilità o funzione d
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Probabilità , ampiezze di probabilià condizionate ed integrali sui cammini


Probabilità , ampiezze di probabilià condizionate ed integrali sui cammini Già nell ambito della evoluzione probabilistica classica ci si può chiedere quale è la probabilità di osservare una particella nell intorno di un punto x al tempo t
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OSCILLATORE ARMONICO - AUTOSTATI DELL ENERGIA


OSCILLATORE ARMONICO AUTOSTATI DELL ENERGIA: Vogliamo studiare le proprietà quantistiche di un oscillatore armonico unidimensionale. Determineremo gli autostati dell energia e i cosiddetti stati coerenti. Richiamiamo preliminarme
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Esercizio - Per determinare le quote dei punti


Esercizio 2 Per determinare le quote dei punti 2 e 3 (Q2 e Q3) nello schema seguente, si misurano in maniera indipendente e con egual precisione i dislivelli d12, d23, d31. d12(o)= 125.324 m ± 10 mm d23(o)= 110.457 m ± 10 mm d31(o
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