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TEOREMA DEL MOMENTO ANGOLARE
Consideriamo un punto materiale "P" che si muova in un sistema di riferimento inerziale. Sia q=m·v la sua quantità di moto, scegliamo un punto "Ω" di riferimento. Si chiama momento angolare o momento della quantità d 939h79j i moto del punto "P" rispetto al polo "Ω" il vettore:
p = ΩP × q
Partendo dal secondo principio della dinamica stabilirò l'equazione dinamica che governa l'evoluzione di "p":
f =
Moltiplicando ambo i membri per il vettore "ΩP", si ha:
P × f = ΩP ×
Il primo membro di questa equazione è detto "momento della forza "f" rispetto al polo "Ω" e lo indichiamo con il simbolo "m":
m = ΩP × f
Ora possiamo scrivere il termine "m" nel modo seguente:
P × f = ΩP ×
m = P ×
Derivando: p = ΩP × q rispetto al tempo "t" avremo:
=
( P
× q
× q + ΩP ×
da cui
P ×
× q
Sostituendo si ha:
m =
× q
Osserviamo che il vettore "ΩP" può essere scritto come differenza fra il vettore posizione "r" del punto "P" e il vettore posizione "r " del punto Ω·ΩP = r-r da cui derivando e sostituendo si ha:
m = - (v v )
× q
Il vettore "v" ed il vettore "q" sono paralleli per cui il loro prodotto vettoriale è nullo,di conseguenza:
m
=
- (v v )
× q m =
v × q
dove:
v è la velocità del polo nel sistema di riferimento inerziale considerato
Se il polo è un punto fermo nel sistema di riferimento preso in esame si ha:
v m =
"Teorema del momento angolare"
In ogni sistema di riferimento inerziale, se si sceglie un punto fisso come polo, il momento risultante delle forze agenti su un punto materiale è pari alla derivata rispetto al tempo del momento angolare del puto materiale stesso.
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