![]() | ![]() |
|
|
impedenze meccaniche (ac.3.1-3.2, elet.ac.1.1-1.5) analogia della massa con la molla con il circuito risonante serie (analogia elettromeccanica di Maxwell)
Impedenza meccanica Zm=F/u
Schema elettrico equivalente (utile nei casi di maggior interesse); inertanza e cedevolezza meccanica
Resistenza meccanica (perdite per attrito); è legata al fattore di
merito
Diaframmi vibranti (membrane e piastre)
I vincoli impongono un numero discreto di modi di vibrazione, ciascuno
dei quali risuona (=la Z è minima) ad una certa frequenza. Fissati i vincoli,
le autofrequenze stanno in rapporti determinati con la fondamentale. Per una
membrana circolare incastrata
La forma conica, a parità di diametro è più rigida di quella piana ed inoltre le autofrequenze dei modi simmetrici sono molto più elevate (anche quelle dei modi simmetrici lo sono, ma molto di meno e poi comunque questi ultimi vengono impediti dal cestello dell'altoparlante).
massa e velocità equivalenti di un diaframma, per i modi simmetrici. Servono per utilizzare
l'analogia elettromeccanica 1) massa e velocità centrali (il centro è dove
viene applicata la forza ed ha velocità Uc):
sono tali che . Si pone Mc=bM. 2) massa e
velocità media
: sono legate alle costanti centrali da Um=aUc
Schema elettrico equivalente di un diaframma. E' un circuito risonante
serie con inertanza M e frequenza di risonanza . Da questa si ricava Cm. Infine conoscendo (sperimentalmente[1])
il fattore di merito si può calcolare la resistenza meccanica.
impedenze acustiche (ac.3.3-3.3.5) analogia elettroacustica (pressione-tensione, portata acustica-corrente)
Cavità di dimensioni<<l quindi pressione uniforme nel tempo nella cavità
Sotto questa ipotesi l'analogia elettroacustica discende dal fatto che una cavità chiusa si comporta come una conduttanza (cedevolezza acustica Ca=V0/gP0) rispetto alla pressione agente sulla parete mobile ed alla portata acustica relativa ad essa, ed invece un tubo aperto si comporta come una induttanza (inertanza acustica Ma=rl/S)
Impedenza acustica Za=P/y
Risonatore acustico serie e parallelo
Non idealità acustiche:
viscosità dinamica del fluido: 1) velocità
non uniforme del fluido (nulla sulle pareti) quindi Ma=cs rl/S con cs>1. 2) resistenza acustica (dissipazione
di energia elastica proporzionale alla velocità di vibrazione del fluido) in
serie con l'inertanza: Za=Ra+jwMa. Se la sezione diventa molto piccola Ra prevale
su Ma. Ciò si ha quando
conduzione termica 1) La trasformazione non è completamente adiabatica e quindi Ca=cpV0/gP0. 2) conduttanza acustica (dissipazione di energia elastica in calore) in parallelo alla cedevolezza Ya = 1/Za =Ga+jwCa
In entrambi i casi le perdite si
riflettono nel fattore di merito ,
Conduzione termica in cavità cilindriche di piccola altezza
Costanti acustiche di tubi di lunghezza qualunque
impedenza specifica (ac.3.3.6) rapporto tra due grandezze locali
Zs = P/U
Equivalenza tra le varie impedenze Zm = ZsS = ZaS2
Calcolo per campi di onde piane e sferiche, impedenza caratteristica del mezzo
andamento in frequenza di una
impedenza (elet.ac.1.2) Riportando
su un grafico l'andamento di un'impedenza generica si ottiene:
impedenza di radiazione (elet.ac.1.6) Impedenza calcolata sulla superficie dell'organo vibrante che genera le onde acustiche
Onde piane: Zsr=r c, onde sferiche: (casi limite 2pR0<<l e 2pR0>>l), disco rigido oscillante in uno schermo
piano infinito:
Privacy |
Articolo informazione
Commentare questo articolo:Non sei registratoDevi essere registrato per commentare ISCRIVITI |
Copiare il codice nella pagina web del tuo sito. |
Copyright InfTub.com 2025