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a) Dato il percorso chiuso si sceglie un verso di percorrenza, es. antiorario;
b) avvitando nel verso prescelto , con la mano destra, il pollice determina il verso della normale alla superficie ;
c) il flusso attraverso 838g63i un elemento , di , vale :
Sommando tutti i contributi si ottiene
il flusso del campo attraverso :
, , ,
parallelo, concorde , , flusso USCENTE
parallelo, discorde , , flusso ENTRANTE
La legge di Gauss asserisce che il flusso di attraverso una superficie chiusa è uguale alla carica contenuta nella superficie divisa .
(10)
dove è la densità di carica volumetrica:
Si verifica facilmente la legge di Gauss nel caso del campo creato da una carica puntiforme q, calcolando il flusso attraverso una sfera di raggio r con centro su q.
Dato che ha lo stesso valore su tutti i punti della sfera:
C.V.D.
(N.B. è stato espressa come, proprio per avere un risultato che non contenga altri costanti, eccetto .)
Si dimostra che vale anche per una superficie di forma qualsiasi purché q sia interna ad essa.
La legge di Gauss che in forma integrale risulta:
(11)
può essere espressa in forma differenziale facendo uso del:
Teorema della Divergenza: (o Green-Gauss) che asserisce che il flusso di un vettore () attraverso
una superficie chiusa S è uguale all'integrale, esteso al volume racchiuso da S, della divergenza di.
N.B. divergenza di = div = Si veda in proposito anche l'appendice A.
per la (11)
se v arbitrario, anche gli integrali sono uguali; risulta:
(12)
Questa è la legge di Gauss in forma differenziale. Essa costituisce anche la prima legge di Maxwell. Un campo la cui divergenza è nulla , è detto SOLENOIDALE.
N.B. si trasforma una forma "integrale" forma "differenziale" cha da un'informazione puntuale.
Anche la proprietà del campo elettrico di essere conservativo cioè:
può essere espresso in forma differenziale facendo uso del
Teorema di Stokes: che asserisce che la circuitazione di un vettore () lungo una linea chiusa è
uguale al flusso del rotore di attraverso la superficie che ha per contorno .
N.B. rotore di = rot =
Nel nostro caso, poiché il primo membro è nullo risulta:
(14)
Condizione necessaria (ma non sufficiente) affinché un campo sia conservativo è che il rotore sia nullo.
Esempio: è un campo conservativo, infatti:
Il rotore è nullo e il dominio è semplicemente connesso (si può ridurre la linea ad un punto senza uscire dal dominio).
Il campo creato ha andamento a simmetria sferica. Si sceglie
come superficie gaussiana una sfera. Su di essa , parallelo a .
da cui:
(15)
ha la stessa espressione che avrebbe il campo creato da una carica posta al centro della sfera.
Se consideriamo una superficie gaussiana all'interno della sfera = 0 perché q = 0 al suo interno.
Per ragioni di simmetria piano (salvo i bordi). Si sceglie un parallelepipedo o un cilindro.
Poichè sulle superfici laterali .
Le basi sono due:
da cui:
(16)
dove densità di carica superficiale.
Per la sovrapposizione degli effetti, il campo risulta doppio di quello di un piano.
(17)
La suddetta struttura costituisce un condensatore piano.
Vista di lato: Il campo ha un andamento radiale. Si sceglie come superficie gaussiana un cilindro concentrico di raggio r e altezza h.
Il contributo delle basi risulta = 0 perché .
Da cui:
Vista dall'alto: (18)
Dove:
densità di carica lineare
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